|
|
|
|
| LEADER |
00000naa2a2200000 4500 |
| 001 |
449997 |
| 005 |
20240115134008.0 |
| 035 |
|
|
|a (RuTPU)RU\TPU\prd\112121
|
| 035 |
|
|
|a RU\TPU\prd\94037
|
| 090 |
|
|
|a 449997
|
| 100 |
|
|
|a 20110608a2010 k y0rusy50 ca
|
| 101 |
0 |
|
|a rus
|
| 102 |
|
|
|a RU
|
| 200 |
1 |
|
|a О роли нестабильности Гринфельда при формировании твидовой структуры на поверхности кристаллов алюминия при циклическом растяжении
|f П. В. Кузнецов, В. Е. Панин, И. В. Петракова
|
| 330 |
|
|
|a На основе анализа собственных результатов и литературных данных показано, что образование твидовой структуры, наблюдаемой на поверхности кристаллов алюминия при циклическом растяжении, происходит в условиях нестабильности Гринфельда при напряжениях выше предела текучести. Экспериментально измеренный период твидовой структуры и высота шаровидных выступов удовлетворительно согласуются с теоретическими оценками на основе модели Гринфельда в линейном приближении. Изменение формы профиля поперечных сечений твидовой структуры с ростом числа циклов нагружения качественно согласуется с результатами численного моделирования эволюции нестабильности Гринфельда в нелинейном приближении. Принимается во внимание, что при циклическом растяжении кристаллов алюминия в приповерхностных слоях под окисной пленкой формируется высокодефектная сдвигонеустойчивая область, которая может рассматриваться как дефектная фаза, находящаяся в равновесии с кристаллической фазой алюминия. В этой дефектной области в условиях периодической модуляции плотности упругой энергии возникает градиент химического потенциала, в поле которого происходит перераспределение материала и образование твидовой структуры, что обеспечивает дополнительный и альтернативный дислокационному скольжению канал снижения упругой энергии нагруженного кристалла. Обсуждаются особенности структуры кристаллов алюминия, обеспечивающие возникновение нестабильности Гринфельда при циклическом растяжении, и возможные механизмы массопереноса в приповерхностных слоях. Сделан вывод, что нестабильность Гринфельда является прямым свидетельством особой роли поверхностного слоя как самостоятельного структурного уровня пластической деформации и разрушения материалов, которая обосновывается в рамках подхода физической мезомеханики
|
| 461 |
|
1 |
|0 (RuTPU)RU\TPU\prd\353
|x 1683-805X
|t Физическая мезомеханика
|f Институт физики прочности и материаловедения ; Российская академия наук (РАН), Сибирское отделение (СО), Институт физики прочности и материаловедения (ИФПМ)
|d 1998-
|
| 463 |
|
1 |
|0 (RuTPU)RU\TPU\prd\112120
|t Т. 13, № 1
|v С. 11-21
|d 2010
|
| 610 |
1 |
|
|a труды учёных ТПУ
|
| 700 |
|
1 |
|a Кузнецов
|b П. В.
|c физик
|c доцент Томского политехнического университета, кандидат физико-математических наук
|f 1952-
|g Павел Викторович
|3 (RuTPU)RU\TPU\pers\34497
|9 17880
|
| 701 |
|
1 |
|a Панин
|b В. Е.
|c специалист в области физики и механики деформируемого твердого тела, физического материаловедения
|c доктор физико-математических наук, профессор Томского политехнического университета
|c зав. кафедрой материаловедения в машиностроении
|c директор Российского материаловедческого центра
|c научный руководитель института физики прочности и материаловедения СО РАН
|f 1930-
|g Виктор Евгеньевич
|3 (RuTPU)RU\TPU\pers\12102
|
| 701 |
|
1 |
|a Петракова
|b И. В.
|
| 801 |
|
1 |
|a RU
|b 63413507
|c 20101226
|
| 801 |
|
2 |
|a RU
|b 63413507
|c 20160428
|g RCR
|
| 942 |
|
|
|c BK
|
